Универсальный Online-справочник
Поиск
 А | Б | В | Г | Д | Е | Ж | З | И | Й | К | Л | М | Н | О | П | Р | С | Т | У | Ф | Х | Ц | Ч | Ш | Щ | Ъ | Ы | Ь | Э | Ю | Я |
Термины из этой статьи

Собственная система отсчёта тела, система отсчёта, связанная с данным телом, т. е. система отсчета, в которой тело покоится. Т. к. тело может двигаться с ускорением (в том числе вращаться), то С. с. о…(дальше)

Относительности теория, физическая теория, рассматривающая пространственно-временные свойства физических процессов. Закономерности, устанавливаемые О. т., являются общими для всех физических процессов…(дальше)

Инерциальная система отсчёта, система отсчёта, в которой справедлив закон инерции: материальная точка, когда на неё не действуют никакие силы (или действуют силы взаимно уравновешенные), находится в…(дальше)

Тяготение, гравитация, гравитационное взаимодействие, универсальное взаимодействие между любыми видами материи. Если это взаимодействие относительно слабое и тела движутся медленно (по сравнению со…(дальше)

Собственное время

Собственное время в теории относительности, время, измеряемое часами в собственной системе отсчёта движущегося тела, т. е. часами, жёстко связанными с телом (покоящимися относительно него и находящегося в том же месте). Время протекания какого-либо процесса, измеряемое наблюдателем вне тела, в котором происходит процесс, зависит от относительной скорости наблюдателя и тела. При измерениях вдали от тяготеющих тел можно пользоваться частной (специальной) теорией относительности (см. Относительности теория). Если измерения производятся в некоторой инерциальной системе отсчета ("лабораторной системе"), а тело движется относительно неё с постоянной скоростью u, то промежуток С. в. Dt связан с промежутком времени Dt наблюдателя соотношением: , где c — скорость света в вакууме; если u меняется со временем то для конечного интервала времени t1, t2 С. в.

При наличии полей тяготения следует пользоваться общей теорией относительности (см. Тяготение). С. в. процесса в поле тяготения течёт тем медленнее с точки зрения наблюдателя вне поля, чем сильнее гравитационное поле, т. е. чем больше модуль гравитационного потенциала j (потенциал j отрицателен, вне поля полагают j = 0). Для не слишком сильных полей, когда |j|/с2 << 1, С. в. Dt по неподвижным часам в точке с потенциалом j связано с временем Dt неподвижного наблюдателя вне поля соотношением: Dt = (1 — |j|/c2)/Dt.

Как видно из формул, С. в. всегда меньше времени, измеренного в любой др. системе отсчёта.

И. Ю. Кобзарев.